Всё о квантовой гравитации, "sreenath.webs"

[Tuyetaporp]

События, происходящие в квантовом мире, объясняются на основе двух законов квантовой гравитации и без ссылки на постоянную Планка ħ, тем самым давая совершенно новую интерпретацию квантовой механике. Основываясь на двух законах квантовой гравитации (QG), Таблица взаимодействия (IT) сформулирована так, чтобы давать значения энергии в различных диапазонах взаимодействия, которые согласуются с теми, которые предоставляются квантовой механикой (QM) в тех же диапазонах взаимодействия. Взаимосвязь, существующая между ИТ и диаграммой черных дыр, приведена в виде уравнения, которое фактически выражает взаимосвязь, существующую между квантовым миром и классическим миром через ИТ и Черные дыры. Энергетические переходы в атомном, молекулярном и т.д. диапазонах объясняются на основе концепций унитарного изменения ускорения; это делается с помощью понятий "Сила инерции" и "время ŧ2". Основное уравнение, определяющее переходы атомной энергии, приведено в экспоненциальной форме. Основные уравнения QM, то есть Шредингера и Гейзенберга, получены из уравнений QG и "Экспоненциально изменяющегося ускоренного поля".
PACS: 04.60.-m, 98.80.Qc, 98.80.Cq, 97.60.Lf, 96.50.Pw , 98,54.-h, 95,36. +x., 95,35+d., 95,30.Dr, 12,60.-i, 12,15.-y, 03,65. –w.
Ключевые слова: Два закона квантовой гравитации, Таблица взаимодействия, Экспоненциально изменяющееся ускоренное поле, сила инерции, время ŧ2, Квантовая механика, Диапазон взаимодействия.
События, происходящие в квантовом (микро) мире, рассматриваются глазами двух законов квантовой гравитации (QG). Эти два закона и их следствия уже приведены в статье "Отождествление квантово-гравитационного поля с экспоненциально изменяющимся ускоренным (или гравитационным) полем". Но в этой статье кратко затрагиваются эти два закона и даются их математические формулировки. Эта статья состоит из двух частей. В первой части приведены уровни энергии, которыми обладают частицы электрона (e-), протона (p+) и Z0, соответствующие различным масштабам в квантовом мире, известным как "диапазоны взаимодействия". Диапазоны взаимодействия варьируются от 10-5 см до примерно 10-30 см (примерно на три порядка выше, чем шкала Планка 10-33 см). Существует три различных энергетических уровня, соответствующих каждому диапазону взаимодействия. Они выражены в виде таблиц, называемых "Таблицей взаимодействия".
Во второй части, основанной на втором законе QG, даются формулы для "унитарного изменения" энергетических переходов квантовыми частицами, такими как протоны, электроны, атомы, молекулы и т.д., и разъясняется влияние второго закона на них.
Применение этих двух законов к квантовому миру придает разные измерения тому, как человек видит события, происходящие в квантовом мире, и, таким образом, дает иную интерпретацию квантовой механики, отличную от существующих. Следует отметить, что формулы для энергетических уровней и энергетических переходов получены без использования постоянной Планка "h". Поскольку электромагнитная сила рассматривается как сила EVA, унитарное изменение энергетических переходов в атомном поле также рассматривается аналогичным образом, и, следовательно, для их объяснения дана экспоненциальная формула. Уравнение Шредингера, лежащее в основе QM, выводится из второго закона QG. "Принцип неопределенности", который лежит в основе QM, выводится из уравнений EVAF.
2. Законы квантовой гравитации: 2.1 Первый закон: Сила квантовой гравитации прямо пропорциональна произведению двух масс и обратно пропорциональна квадрату расстояния между ними: т.е. FQ = Ğ (Мм/2R2), где FQ = Сила квантовой гравитации, действующая от центра масс "M" к его горизонту событий (или поверхности), где присутствует частица массы "m".
4
M =масса тела, достигшего своего гравитационного радиуса "R", т.е. "R" - это радиус Черной дыры (ЧД), Квазара и т.д. m =масса частицы (микро), проявившей себя на поверхности черной дыры массой "M". Благодаря гравитационному взаимодействию на поверхности Черной дыры имеется свободная энергия, и "m" - это масса, соответствующая этой свободной энергии в соответствии с соотношением E = mC2. Ğ = Постоянная квантовой гравитации и Ğ = 1,5 * 107 см3/гм. Сек2 в единицах СГС. Знак "*" представляет собой знак умножения. Таким образом, значение Ğ обратно пропорционально значению "G", ньютоновской гравитационной постоянной, и имеет те же размеры, что и "G". ∴ĞG= 1(См3/гр. Сек2)2 и Ğ/2G ≈ 1014. 2.2 Второй закон: Ускорение (или гравитация) "квантовано", а квантованное ускорение (или гравитация) эквивалентно "кванту энергии". т.е. если "a" - ускорение, которым обладает частица, или "g" - гравитация (поверхность) небесного тела, а "E" - это квант энергии, соответствующий этому, тогда "E" пропорционально "a" (или g). т.е. , E = ka или E = kg, где "k" - константа квантования ускорения или силы тяжести. Это также фундаментальная константа, такая как Ğ, C, ħ, G и т.д. Значение k = 3,15 * 10-17 gm.cm в единицах СГС или в пересчете на энергию в электрон–вольтах (эв), k = 2*10-5 эв/см/сек2. Его размеры равны массе * длине. Согласно этому закону, может произойти изменение "энергии" квантовой частицы тогда и только тогда, когда происходит изменение ее "ускорения", и никак иначе. Таким образом, изменение состояния ускорения частицы сопровождается соответствующим изменением ее энергетического состояния и наоборот. Эта энергия также выражается в виде кинетической энергии (KE) частицы, поскольку ускорение неизбежно связано с движением.
2.3 Связь второго закона с некоторыми основными уравнениями QM:
Если мы соотнесем второй закон, E = ka, с уравнением Больцмана, E = KT (где K - постоянная Больцмана, T - температура, а E - квантованная энергия, соответствующая T), мы получим, ka = KT; т.е. k/K = T/a = 0,22. Если ускорение равномерное, то температура T, соответствующая этому, также была бы равномерной и, следовательно, представляет температуру "черного тела" и, таким образом, связывает ее с "эффектом Унру". Это соотношение между температурой и ускорением выше, чем у Стивена Хокинга, на порядок 2nc/Č = 5,7 x 1021. Значение "Č" является обратным значению "c", скорости света, как это может быть известно ниже. Таким образом, равномерно ускоряющийся наблюдатель наблюдал бы горизонт, обладающий одинаковой температурой, и сталкивался бы с частицами, обладающими кинетической энергией, соответствующей этой температуре